En un ejercicio anterior calculamos el campo eléctrico generado por una esfera en un punto exterior.
Por el teorema de Gauss
$$\begin{align}&\varPhi=\frac q{\epsilon_0}\\ & \\ & \varPhi=\int_S\vec E·d\vec S=\\ & \\ & \text {como E era constante en puntos equidistantes}\\ & \text{del centro y perpendicular a la superficie esférica}\\ & \\ & = E\int_S d\vec S= ES=4\pi r^2E\\ & \\ & \text{igualando los dos expresiones del flujo}\\ & \\ & 4\pi r^2E = \frac q{\epsilon_0}\\ & \\ & E=\frac{q}{4\pi r^2\epsilon_0}\\ & \\ & \text{como vector es}\\ & \\ & \vec E=\frac{q}{4\pi r^2\epsilon_0}\vec{u_r}\\ & \\ & \text{Y el potencial en un punto exterior a distancia p es}\\ & \\ & V(p)=-\int_{\infty}^p \vec E·d\vec r=\\ & \\ & \text{tomamos como camino la línea recta, asi E y r son paralelos}\\ & \\ & d\vec r=dr\; \vec{u_r}\\ & \\ & =-\int_{-\infty}^p \frac{q}{4\pi r^2\epsilon_0}\vec {u_r}·dr\; \vec {u_r}=\\ & \\ & como \; \vec{u_r}·\vec{u_r} =1\\ & \\ & =-\int_{-\infty}^p \frac{q}{4\pi r^2\epsilon_0}·dr=-\frac{q}{4\pi \epsilon_0}\int_{\infty}^p \frac{dr}{r^2}=\\ & \\ & \frac{q}{4\pi \epsilon_0}\left. \frac 1r\right|_{\infty}^p= \frac{q}{4\pi \epsilon_0\, p}\\ & \\ & \text {resumiendo}\\ & \\ & V(p)=\frac{q}{4\pi \epsilon_0\, p}\\ & \end{align}$$
El punto r que nos dicen se puede considerar exterior, todo el trabajo para llevar a él una carga eléctrica se ha realizado fuera de la esfera y el cálculo que hemos hecho es válido. Ya solo falta sustituir los datos.
$$\begin{align}& V(r)=V(9.3)=\frac{q}{4\pi \epsilon_0\, 9.3}=\\ &\\ &q=\rho V=1.6 ·\frac 43\pi\; 9.3^3\\ &\\ &\frac{1.6 ·\frac 43\pi\; 9.3^3}{4\pi \epsilon_0\, 9.3}=\frac{1.6·9.3^2}{3\epsilon_0}=\\ &\\ &\frac{46.128}{\epsilon_0}=46.128\times 8.854187817·10^{12}=\\ &\\ &4.084259756·10^{14} V\end{align}$$
Y eso es todo.